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On 24.08.2020
Last modified:24.08.2020

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Any light entering the hole is reflected or absorbed at the internal surfaces of the body and is unlikely to re-emerge, making the hole a nearly perfect absorber.

When the radiation confined in such an enclosure is in thermal equilibrium, the radiation emitted from the hole will be as great as from any body at that equilibrium temperature.

Real materials emit energy at a fraction—called the emissivity —of black-body energy levels. A source with a lower emissivity, independent of frequency, is often referred to as a gray body.

In astronomy , the radiation from stars and planets is sometimes characterized in terms of an effective temperature , the temperature of a black body that would emit the same total flux of electromagnetic energy.

The idea of a black body originally was introduced by Gustav Kirchhoff in as follows:. I shall call such bodies perfectly black , or, more briefly, black bodies.

A more modern definition drops the reference to "infinitely small thicknesses": [7]. An ideal body is now defined, called a blackbody. A blackbody allows all incident radiation to pass into it no reflected energy and internally absorbs all the incident radiation no energy transmitted through the body.

This is true for radiation of all wavelengths and for all angles of incidence. Hence the blackbody is a perfect absorber for all incident radiation.

A widely used model of a black surface is a small hole in a cavity with walls that are opaque to radiation.

The hole is not quite a perfect black surface—in particular, if the wavelength of the incident radiation is greater than the diameter of the hole, part will be reflected.

Similarly, even in perfect thermal equilibrium, the radiation inside a finite-sized cavity will not have an ideal Planck spectrum for wavelengths comparable to or larger than the size of the cavity.

Suppose the cavity is held at a fixed temperature T and the radiation trapped inside the enclosure is at thermal equilibrium with the enclosure.

The hole in the enclosure will allow some radiation to escape. If the hole is small, radiation passing in and out of the hole has negligible effect upon the equilibrium of the radiation inside the cavity.

This escaping radiation will approximate black-body radiation that exhibits a distribution in energy characteristic of the temperature T and does not depend upon the properties of the cavity or the hole, at least for wavelengths smaller than the size of the hole.

At any given time the radiation in the cavity may not be in thermal equilibrium, but the second law of thermodynamics states that if left undisturbed it will eventually reach equilibrium, [10] although the time it takes to do so may be very long.

The time taken for thermalization is much faster with condensed matter present than with rarefied matter such as a dilute gas.

At temperatures below billions of Kelvin, direct photon—photon interactions [16] are usually negligible compared to interactions with matter.

The boundary of a body forms an interface with its surroundings, and this interface may be rough or smooth. A nonreflecting interface separating regions with different refractive indices must be rough, because the laws of reflection and refraction governed by the Fresnel equations for a smooth interface require a reflected ray when the refractive indices of the material and its surroundings differ.

An opaque body is one that transmits none of the radiation that reaches it, although some may be reflected. A transparent body is one that transmits all the radiation that reaches it.

Planck offers a theoretical model for perfectly black bodies, which he noted do not exist in nature: besides their opaque interior, they have interfaces that are perfectly transmitting and non-reflective.

Kirchhoff in introduced the theoretical concept of a perfect black body with a completely absorbing surface layer of infinitely small thickness, but Planck noted some severe restrictions upon this idea.

Planck noted three requirements upon a black body: the body must i allow radiation to enter but not reflect; ii possess a minimum thickness adequate to absorb the incident radiation and prevent its re-emission; iii satisfy severe limitations upon scattering to prevent radiation from entering and bouncing back out.

As a consequence, Kirchhoff's perfect black bodies that absorb all the radiation that falls on them cannot be realized in an infinitely thin surface layer, and impose conditions upon scattering of the light within the black body that are difficult to satisfy.

A realization of a black body refers to a real world, physical embodiment. Here are a few. In , Otto Lummer and Ferdinand Kurlbaum published an account of their cavity radiation source.

It was a hole in the wall of a platinum box, divided by diaphragms, with its interior blackened with iron oxide. It was an important ingredient for the progressively improved measurements that led to the discovery of Planck's law.

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